这个课程是由一个 Local Solar System 基金会团队成员,可以由合格的审查者改进。 你是否有资格在这个主题? 建议编辑
这里是轨道飞行最奇怪的规则:要赶上你减速,去更高的你加速,之后你最终会慢下来。 德国城市工程师沃尔特·霍曼(Walter Hohmann)于1925年提出了在两个圆形轨道之间移动的最便宜方法。 几乎每一颗在地球静止轨道上的卫星都使用他的想法。
加速攀登,你到达比你离开慢。
看
- 燃烧1,前进 额外的速度并不会使卫星绕着它的圆圈移动得更快:它会将圆圈拉长成一个 椭圆. 低点停留在烧伤发生的地方;远端上升到目标高度。
- 海岸线 半个轨道,没有引擎 卫星上升,就像一个球被抛出来一样, 减速 就像它去了。
- 燃烧2,再次向前。 在顶部它现在太慢了,无法留在那里,会倒下来。 第二次推进使轨道在新高度上呈圆形。
从300公里到地球静止轨道,这两种燃烧加起来约为 3.9公里/秒, 而这次旅行需要大约 5小时17分钟.
理解
在轨道的任何点上的速度来自活体:v = √(μ(2/r − 1/a) ) 。 霍曼转移椭圆与两个圆都接触,因此其半长轴为 a_t = (r₁ + r₂)/2。
| 半径(公里) | 速度(公里/秒) | |
|---|---|---|
| 300公里处环形 | 6,678 | 7.73 |
| 转移,低点 | 6,678 | 10.15 |
| 转移,高点 | 42,164 | 1.61 |
| 圆形,地球静止轨道 | 42,164 | 3.07 |
燃烧1 = 10.15 − 7.73 ≈ 2.43公里/秒。 燃烧2 = 3.07 - 1.61≈ 1.47公里/秒. 海岸是转移椭圆周期的一半:π√(a_t³/μ)≈5.3小时。
(真正的地球静止轨道发射也必须改变轨道倾角从发射地点的纬度到赤道,这样费用更高;在赤道附近发射可以节省燃料。
硕士
Δv₁ = √(μ/r₁)·(√(2r₂/(r₁+r₂)) − 1), Δv₂ = √(μ/r₂)·(1 − √(2r₁/(r₁+r₂)))
霍曼转移是共平面圆轨道之间最小的两个脉冲转移,只要r₂/r₁ < 11.94。 超过该比率a 双椭圆星系 转移(三次燃烧,首先超过目标)的成本较低Δv,但代价是花费更多时间。
燃烧在低点也是最有效的增加能量的地方: 奧伯斯效應 表示给定的Δv在航天器移动最快的地方改变轨道能量最大,因为Δ ≈ v·Δv。
试试看
使用活体检查转移顶部的速度:μ = 398,600 km³/s²,r = 42,164 km,a = 24,421 km。 然后将其与42,164 km处的圆周速度进行比较。
很好。 挑战是学习的基础。
快速测验
3 快速的问题。 选择一个答案,看看你是否正确。
-
为了达到更高的圆形轨道,第一次燃烧是:
- A 直接上去
- B 前进,加速
- C 向后,放慢速度
- D 侧向,离开轨道平面
显示答案
B. 前进,加速
-
在两次燃烧之间的海岸线上,卫星:
- A 随着攀登而加速
- B 当它攀爬时减速
- C 保持相同的速度
- D 停在顶部
显示答案
B. 当它攀爬时减速 攀爬离开地球的过程中,动能被换成了势能,就像一个向上抛出的球。
-
为什么地球静止轨道有用?
- A 它是最接近地球
- B 一个卫星在那里需要一天的轨道,所以它留在同一点上
- C 那里没有重力
- D 这是最快的轨道
显示答案
B. 一个卫星在那里需要一天的轨道,所以它留在同一点上
本课中的单词
来源
- W. Hohmann, Die Erreichbarkeit der Himmelskörper (1925), NASA technical translation F-44
- NASA JPL, Basics of Space Flight, Chapter 4: Trajectories
- JPL SSD, Astrodynamic parameters
- R. Bate, D. Mueller, J. White, Fundamentals of Astrodynamics (Dover, 1971), ch. 3
本课程授权为 CC BY-SA 4.0。